回到图3.1，我们提议，在任何时刻，单个电子都由一列像水波那样的波描述。一开始，电子波在狭缝的左侧。这意味着在某种意义上，电子就位于波中的某处。过一会儿，当电子波像水波那样前进至狭缝，电子此时便位于新波中的某处。可以说，电子是“先位于A再运动到C处”，或者它“先位于B再运动到D处”，或者它“先位于A再运动到D处”，等等。先不要细想，等波穿过狭缝到达荧幕，我们再来看看。现在，电子可以在E或者也可能在F处被找到。我们在图中画出的曲线，表示的是电子从源运动到荧幕可能通过的两条路径。它可以从A到C再到E，或者从B到D再到F。以上只是单个电子可能采取的无穷条路径中的两种可能。
关键之处在于，“尽管电子可以尝试每一条路径，但它实际上只走了其中一条”这句话并没有意义。如果说电子实际上只沿一条特定路径，就好比是在水波实验中封住了一条缝，这样并不会产生干涉水纹，也无助于理解电子干涉图案的形成。必须允许波从两边缝都通过，才能产生干涉图案；这意味着，在从源到荧幕的运动中，得允许电子通过所有可能的路径。换句话说，当我们说电子“在波中某处”时，意思其实是，电子同时位于波中所有的位置！这就是我们必须接受的思维方式，因为如果假设电子实际上位于某特定位置，则这列波将不再扩散，水波的类比就失效了；我们也就无法解释干涉图案了。
或许应该再次重读上面的推理过程，因为它启发了下文的大部分内容。这不是在耍花招；我们在讨论的是，要描述一列扩散的波，同时它也是一个点状电子，那么一种实现的可能是，电子在从源到荧幕的运动中，会扫过所有可能的路径。
我们可以从中得到启发：一列电子波，是在描述单个电子以无穷条不同运动路径，从源运动到荧幕。换句话说，“一个电子如何到达荧幕？”的正确回答是，“它运动在无穷条可能的路径上，有一些穿过这条狭缝，另一些穿过那条狭缝”。很明显，“这个”电子并非日常观念中的粒子，因此称之为量子粒子。
在我们决定找到一种描述方式能从不同角度模仿波行为的电子之后，我们需要发展一套更精确的语言来讨论波。首先我们得能描述，水缸中两列波相遇、混合和彼此干涉的现象。为此，得找出更简易的方法来表示每列波峰与波谷的位置。在专业术语中，这叫作相位（phase）。简单来说，“同相”（inphase）有相互加强之意，而“异相”（outofphase）表示相互抵消。“相位”一词也用于描述月球：在其约28天的公转周期中，月球从新月逐渐盈为满月，再逐渐亏回新月，如此循环。英文中phase一词来自希腊文φ?σι?（拉丁文转写：phásis），意为天象的出现和消失，月亮明面的周期性显现和消失，似乎引出了phase一词在20世纪尤其是在科学中的一种用法，用于形容周期性的东西。这就为我们如何用示意图来表示水波峰谷的位置提供了一条思路。
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